Методы квантовой теории поля в статистической физике, Абрикосов А.А., Горьков Л.П., Дзялошинский И.Е., 1962

МЕТОДЫ КВАНТОВОЙ ТЕОРИИ ПОЛЯ ПРИ T = 0.
Представление взаимодействия
Метод вторичного квантования в той форме, в которой он изложен в предыдущей главе, непригоден для решения большого круга задач. Фактически его можно применять только в случае слабого взаимодействия между частицами. При этом либо применима теория возмущений, либо гамильтониан настолько упрощается, что его легко диагонализовать. Однако часто приходится сталкиваться с таким положением, когда нельзя ограничиться несколькими первыми членами ряда теории возмущений. В этих случаях необходим метод, который давал бы сравнительно простые и наглядные правила написания любого члена ряда теории возмущений.

Довольно часто в силу тех или иных физических условий из совокупности всех членов ряда теории возмущений удается выделить последовательность (как правило, бесконечную) так называемых «главных» членов, превосходящих остальные по порядку величин. Задача тем самым сводится к суммированию этой последовательности.

В общем же случае, когда все члены ряда теории возмущений оказываются одного порядка, задача теории состоит в получении различных общих соотношений (например, формулы (2.1), связывающей граничный импульс Ферми p0 и число частиц жидкости; эта формула лежит в основе теории ферми-жидкости Ландау). Для этих целей наиболее удобна развиваемая в этой главе диаграммная техника, заимствованная из квантовой теории поля).

ОГЛАВЛЕНИЕ
Предисловие
Глава I. Общие свойства систем из многих частиц при низких температурах
§1. Элементарные возбуждения. Энергетический спектр и свойства жидкого Не при низких температурах
1. Введение. Квазичастицы (9).
2. Спектр бозе-жидкости (15).
3. Сверхтекучесть (22).
§2. Ферми-жидкость
1. Возбуждения в ферми-жидкости (28).
2. Энергия квазичастиц (32).
3. Звук (38).
§3. Вторичное квантование
§4. Разреженный бозе-газ
§5. Разреженный ферми-газ
Глава II. Методы квантовой теории поля при Т=0
§6. Представление взаимодействия
§7. Гриновская функция
1. Определение. Гриновские функции свободных частиц (74).
2.Аналитические свойства (80).
3. Физический смысл полюсов (85).
4. Гриновская функция системы во внешнем поле (91).
§8. Основные принципы диаграммной техники
1. Переход от переменной N к переменной u. (93).
2. Теорема Вика (94).
3.Диаграммы Фейнмана (97).
§9. Правила построения диаграмм для различных типов взаимодействия.
1. Диаграммная техника в координатном пространстве. Примеры (103).
2. Диаграммная техника в импульсном пространстве. Примеры (114).
§10. Уравнение Дайсона. Вершинная часть. Многочастичные функции Грина.
1. Суммирование диаграмм. Уравнение Дайсона (120).
2. Вершинные части. Многочастичные функции Грина (125).
3. Энергия основного состояния (133).
Глава III. Диаграммная техника при конечных температурах
§11. Температурные гриновские функции
1. Общие свойства (136).
2. Температурные гриновские функции свободных частиц (142).
§12. Теория возмущений
1. Представление взаимодействия (144).
2. Теорема Вика (148).
§13. Диаграммная техника в координатном пространстве. Примеры
§14. Диаграммная техника в импульсном пространстве
1. Переход к импульсному представлению (167).
2. Примеры (171).
§15. Ряд теории возмущений для термодинамического потенциала
§16. Уравнение Дайсона. Многочастичные функции Грина
1. Уравнение Дайсона (187).
2. Связь гриновских функций с термодинамическим потенциалом (192).
§17. Временные гриновские функции G при конечных температурах. Аналитические свойства гриновских функций
Глава IV. Теория ферми-жидкости.
§18. Свойства вершинной части при малых передачах импульса. Нулевой звук
§19. Эффективная масса. Связь граничного импульса с числом частиц. Бозевские ветви спектра. Теплоемкость
1. Вспомогательные соотношения (215).
2. Доказательство основных соотношений теории ферми-жидкости (219).
3. Бозевские ветви спектра (221).
4. Другой вывод связи граничного импульса ро с числом частиц (223).
5. Теплоемкость (227).
§20. Особенности вершинной части в случае малого суммарного импульса сталкивающихся частиц
§21. Взаимодействие электронов с фононами при Т=0
1. Вершинная часть (237). 2. Гриновская функция фононов (239).
3. Гриновская функция электронов (241).
§22. Некоторые свойства вырожденной плазмы.
1. Постановка задачи (246).
2. Вершинная часть для малых передач импульса (249).
3. Электронный спектр (255). 4. Термодинамические функции (259).
Глава V. Система взаимодействующих бозе-частиц
§23. Применение методов теории поля к системе частиц Бозе при абсолютном нуле температур
§24. Функция Грина
1. Структура уравнений (275).
2. Аналитические свойства функций Грина (280).
3. Поведение функций Грина при малых импульсах (285).
§25. Разреженный неидеальный бозе-газ.
1. Диаграммная техника (287).
2. Связь химического потенциала с собственно энергетическими частями одночастичных функций Грина (290).
3. Приближение малой плотности (294).
4. Эффективный потенциал взаимодействия (298).
5. Функции Грина бозе-газа в приближении малой плотности. Спектр (302).
§26. Свойства спектра одночастичных возбуждений вблизи точки окончания спектра
1. Постановка вопроса (303).
2. Система уравнений (306).
3. Свойства спектра вблизи порога рождения фонона (309).
4. Свойства спектра вблизи порога распада на два возбуждения с параллельными не равными нулю импульсами (313).
5. Распад на два возбуждения, вылетающих под углом друг к другу (315).
§27. Применение методов теории поля к системе взаимодействующих бозе-частиц при конечной температуре
Глава VI. Электромагнитное излучение в поглощающей среде
§28. Гриневские функции излучения в поглощающей среде
§29. Вычисление диэлектрической постоянной.
§30. Силы Ван-дер-Ваальса в неоднородном диэлектрике
§31. Молекулярные силы взаимодействия между твердыми телами
1. Силы взаимодействия между твердыми телами (347).
2. Силы взаимодействия между атомами в растворах (355).
3. Тонкая пленка на поверхности твердого тела (359).
Глава VII. Теория сверхпроводимости
§32. Общие сведения. Выбор модели
1. Явление сверхпроводимости (362).
2. Модель. Гамильтониан взаимодействия (364).
§33. Феномен Купера. Неустойчивость основного состояния системы невзаимодействующих ферми-частиц относительно сколь угодно слабого притяжения между частицами
1. Уравнение для вершинной части (367).
2. Свойства вершинной части (372).
3. Определение температуры перехода (374).
§34. Система основных уравнений для сверхпроводника
1. Сверхпроводник при абсолютном нуле температур (376).
2. Уравнения при наличии внешнего электромагнитного поля. Градиентная инвариантность (383).
3. Сверхпроводник при конечных температурах (385).
§35. Вывод уравнений теории сверхпроводимости в фононной модели.
§36. Термодинамика сверхпроводников
1. Зависимость щели в спектре от температуры (393).
2. Термодинамика сверхпроводника (394).
§37. Сверхпроводник в слабом электромагнитном поле
1. Постоянное слабое магнитное поле (398).
2. Сверхпроводник в переменном поле (408).
§38. Свойства сверхпроводника в произвольном магнитном поле вблизи температуры перехода
§39. Теория сверхпроводящих сплавов
1. Постановка вопроса (421).
2. Остаточное сопротивление нормального металла (423).
3. Электромагнитные свойства сверхпроводящих сплавов (432).
Литература.



Бесплатно скачать электронную книгу в удобном формате, смотреть и читать:
Скачать книгу Методы квантовой теории поля в статистической физике, Абрикосов А.А., Горьков Л.П., Дзялошинский И.Е., 1962 - fileskachat.com, быстрое и бесплатное скачивание.

Скачать djvu
Ниже можно купить эту книгу по лучшей цене со скидкой с доставкой по всей России.Купить эту книгу


Скачать книгу Методы квантовой теории поля в статистической физике, Абрикосов А.А., Горьков Л.П., Дзялошинский И.Е., 1962 - djvu - depositfiles.

Скачать книгу Методы квантовой теории поля в статистической физике, Абрикосов А.А., Горьков Л.П., Дзялошинский И.Е., 1962 - djvu - Яндекс.Диск.